Edwards-Anderson（EA）模型由S. F. Edwards和P. W. Anderson于1975年提出，用来描述自旋玻璃现象。
定义
EA模型是一个点阵模型，其哈密顿量定义为
与Ising模型相同的是格点$i$的自旋$s_i$可以取$\pm1$。与Ising模型的决定性的区别在于格点间相互作用$J_{ij}$的随机性：设最近邻格点$i,j$之间的相互作用为$J_{ij}$的概率为$P(J_{ij})$，则要求$\sum_{\la ij\ra}J_{ij}P(J_{ij})=0$。这样的定义意味着EA模型在任何非零温度下没有自发的宏观平均磁矩（Ising模型在临界温度下有自发的宏观平均磁矩，尽管统计的平均磁矩为零）。
比较常用的$J_{ij}$的分布有两点分布，即取$\pm J$的概率各为$\frac12$；以及高斯分布 $N(0,J)$等。所有的$J_{ij}$一经给定，就不再随时间改变。
性质和现象
相变与自旋玻璃态
高温下为顺磁态，低温下为自旋玻璃态。宏观的平均磁化率在某一温度达到峰值，该温度称为自旋玻璃相变温度$T_{sg}$。
阻挫
与铁磁性的Ising模型显著不同的是，EA自旋玻璃态有着自旋玻璃态的特征性质：存在无法同时使铁磁性相互作用（$J_{ij}>0$, FM）和反铁磁性相互作用（$J_{ij}<0$, AFM）能量同时最小的情况，例如下图在一个正方形元胞（2x2）的三个顶点上，假如使反铁磁能量最小，确定左边两个格点自旋反平行，而此时无论右边的两个格点取何种状态，都不可能使铁磁性相互作用最小。这个现象就是自旋玻璃的阻挫（frustration）。此时三种不同的系统构型（右边两格点上上、下下、上下）有相同的能量，即简并。
自旋玻璃研究的最大困难在于阻挫。阻挫使得相空间中的能量曲面非常复杂，导致系统的平衡和非平衡性质难以在理论上精确描述；系统基态存在很大的简并度，而能量曲面存在很多局部极小，所以难以通过局部优化的方法求解。
算法
Parallel Tempering 并行退火
Feng, Sheng, et al. “Three Dimensional Edwards-Anderson Spin Glass Model in an External Field.” arXiv preprint arXiv:1403.4560 (2014).
在Markov Chain Monte Carlo中加入并行退火算法以翻越势垒。这篇文章使用了GPU加速并行，用了56个并行温度。
参考资料
- Edwards, Samuel Frederick, and Phil W. Anderson. “Theory of spin glasses.” Journal of Physics F: Metal Physics 5.5 (1975): 965. （原始文献）
- Dasgupta, Chandan. Introduction to the Theory of Spin Glasses (2018.5)